第267章 完整解存在且永恒光滑

第267章 完整解存在且永恒光滑 (第2/2页)

这场报告开始时，座位被已然坐满，而此刻过道上也挤满了人，许多学者或站或坐于阶梯间，空气中弥漫着一种近乎凝滞的期待。
　　
　　\mu_e(\mathbf{x}，t)=\int_{B_\delta(\mathbf{x})}\kappa(s)|\omega(s，t)|，ds/|B_\delta|
　　
　　涡丝曲率加权能量密度
　　
　　他指尖重点敲在这个位置，白板发出沉闷回响：
　　
　　“现在，问题焦点在此——湍动能的核心输送通道在涡丝缠绕点反复断裂，导致拉伸项像脱缰野马。”
　　
　　笔锋凌厉指向拉伸项：|\omega\cdotabla\mathbf{u}|_{L^\infty}
　　
　　斯梅尔枯瘦的手指微微发颤。
　　
　　这位以攻克高维猜想闻名于世的老人，此刻浑浊眼底掀起了风暴。
　　
　　他认出了那个死结：多重涡丝缠绕点形成的$\delta_B$-奇点簇，就像无数能量陷阱组成的致命星环。
　　
　　在过去五十年间，它们吞噬了所有攻击N-S方程的勇气。
　　
　　布尔甘抓起膝头皱巴巴的稿纸，在上面潦草勾画洛珞标记的“手术点”。
　　
　　当笔尖尝试描绘奇点簇的拓扑结构时，他手一抖，稿纸撕开一道裂痕——他猛然顿悟洛珞为何称特征量$\mu_e$是缝合时空的关键，曲率权重如同在能量纤维上穿针引线！
　　
　　“拓扑分解只是基础”
　　
　　洛珞声音陡然拔高。
　　
　　在黏性项“-u\Delta\mathbf{u}”上狠狠画圈：
　　
　　“黏性系数$u$不是被动盾牌——”
　　
　　他转身，笔尖撕裂空气写下终极耦合式：
　　
　　\frac{d}{dt}|\omega(t)|{L^\infty}\leqC\mu_e(t)|\omega(t)|{L^\infty}-u\mathcal{D}(\mu_e，t)|abla\omega|_{L^2}^2
　　
　　\mathcal{D}(\mu_e，t):=\sup_{au\in(0，t)}au^{1/2}|ablaimes(\omega\cdotabla\mathbf{u})|{L^\infty(B{au^{-1/2}}(x_0))}
　　
　　“轰——！”
　　
　　会场如同引爆了思维炸弹。
　　
　　所有人的目光都死死聚焦在那个微小却重于泰山的符号上。
　　
　　“数学堤坝……”
　　
　　斯梅尔苍老的声音终于冲破寂静，枯瘦手掌按着膝盖无法抑制地颤抖：
　　
　　“黏性耗散带着负号构建的能量耗散壁垒……是它拦住了爆破！”
　　
　　布尔甘抓起稿纸，在裂缝边缘颤抖着补全验算。
　　
　　当纸面被疯狂填满，他猛地抬头，胡须抖动：
　　
　　“不等式成立！临界尺度下的能量传递链……被这个调节齿轮控制住了！”
　　
　　仿佛无形堤坝被一道闪电劈开缝隙。
　　
　　猩红暴乱的湍流涡旋突然被无形之力“梳直”，如墨滴入静水般扩散成细腻层流！洛珞的笔锋雷霆直落，在最后空白处刻下终结印记：
　　
　　[|\omega(t)|{L^\infty}\leq|\omega_0|{L^\infty}\exp\left(C\int_0^t\mu_e(s)，dsight)\quadext{且}\quad\int_0^T!!\mu_e(s)，ds